Граничные условия не противоречат экспериментальному виду кривой разряда: при t=0 I=I0 , при t= I=0, что соответствует поведению экспериментального хода кривой Ic c учетом последующей экстраполяции этого хода к t=0.
Прологарифмируем
,
I0 , могут быть определены или методом наименьших квадратов с оценкой погрешности аппроксимации, или по графику сглаженному к прямой.
Очевидно, что
0,43 - модуль перехода от натуральных логарифмов к десятичным;
2,3 - модуль перехода от десятичных логарифмов к натуральным.
Определение электрофизических параметров МЖ по разрядной характеристике
Эксперимент поводился с плоскопараллельной ячейкой, которая имеет параметры:
глубина ячейки h= 0,8 мм; диаметр ячейки 28,1 мм; электроды медные.
На ячейку подавалось напряжение 5В в течение 15 сек., затем ячейка разряжалась на ГП. В результате была получена следующая зависимость тока разряда от времени (см. Рис. IV.3.4.). так как ГП регистрирует изменение напряжения , то нужно произвести пересчет полученных результатов в единицы силы тока.
Известно, что внутреннее сопротивление ГП равно 0,93 МОм, тогда коэффициент пересчета равен
Тогда из графика имеем, что максимальное значение разрядного тока Im p соответствующее разности потенциалов U0= 0,169В равно I= 18,6410-8 А. При этом разряд МЖ происходит по экспоненциальному закону , где - постоянная времени разряда или время электрической релаксации дрейфа.
Время электрической релаксации дрейфа - промежуток времени, за который ток заряда уменьшится в e раз. Его значение можно определить по графику. В данном случае = 35 с.
Количество электричества, стекающего с электродов на нагрузку, можно определить следующим образом
По определению электрической ёмкости
тогда из =RC можно определить электрическое сопротивление МЖ.
проводимость можно найти как величину обратную сопротивлению
Энергию, аккумулированную в ячейке с МЖ, найдем по формуле
Число носителей, участвующих в переносе заряда можно определить следующим образом .
пусть все носители однозарядны, тогда их полное число равно
Исходя из того, что МЖ нейтральная, числа N+ и N - и концентрация n+ и n - должны быть равны: N+= N - и n+= n-. Заряды обоих знаков движутся в противоположные стороны, это равносильно тому, что полное число ионов одного знака при том же заряде равно 2N . Тогда , где q = e заряд иона (e=1,610--19 Кл).
Концентрацию носителей найдём по формуле:
, (8)
- объём КЯ , - площадь КЯ.
Подставив числовые значения , найдём
Подвижность носителей заряда определим исходя из следующих рассуждений.
Подвижность иона , где v - скорость дрейфа , E - напряженность электрического поля. Связь напряженности и потенциала поля определяется соотношением
(9)
подвижность можно определить по плотности тока, т. к. известно, что
(10)
q - заряд носителя
n - концентрация
- подвижность
E - напряженность электрического поля.
Предположим, что q+ =q -=q, n+ =n -=n и += -=, тогда плотность тока
Из (10) имеем, что , или
Тогда подвижность
(11)
- среднее удельное сопротивление, которое можно найти, т. к. Известно сопротивление МЖ и геометрические размеры КЯ.
произведя соответствующие расчеты, получим
Значение подвижности, найденное таким образом, является оценочным, т.к. в МЖ имеется несколько типов носителей заряда: ионы, комплексы молекул-ионов и заряженные частицы магнетита.
Поскольку
С другой стороны , если считать, что q =const, n0 =const, 0=const, что возможно при неизменных условиях t = const, E=0, то
- напряженность внутреннего поля.
Таким образом, внутреннее электрическое поле , образованное рассредоточенными электрофорезом носителями заряда, изменяется как и ток по экспоненциальному закону.
Проведенные исследования показывают, что
КЯ с МЖ не является простым конденсатором;
в ячейке с аккумулируется заряд;
процесс аккумуляции заряда связан со специфичностью МЖ.
К основным специфическим свойствам МЖ относятся:
текучесть;
наличие массивных малоподвижных носителей заряда;
сильные вязкостные и электромагнитные взаимодействия;
большое время заполнителя (МЖ).
ОЦЕНИМ ПОГРЕШНОСТЬ ИЗМЕРЕНИЙ.
При определении величины заряда, накопляемого МЖ в КЯ применялась формула
в которой I0 и были найдены экспериментально с помощью ГП.
Известно, что
Прологарифмируем полученное выражение
тогда относительная погрешность при определении заряда будет равна
где - относительная погрешность в определении силы тока,
- относительная погрешность в определении времени.
При определении концентрации использовалась формула
Относительная погрешность в данном случае
Глубина и диаметр ячейки измерялись штангенциркулем с ценой деления 0,1 мм. Абсолютная погрешность измерений составила , тогда относительные погрешности при определении глубины h и диаметра d будут равны соответственно
тогда .
При определении подвижности применялась формула
тогда относительная погрешность
т.к. , то
относительная погрешность при определении сопротивления известна из инструкции моста, которым было измерено сопротивление.
Таким образом,.
Исследование разрядной характеристики МЖ.
Для исследований применялась схема (рис. IV.3.5).
ИП- источник питания ИЭПП-2;
КЯ - кондуктометрическая ячейка
ДП - двухполюсный переключатель;
ГП - графопостроитель.
В положении 1 переключателя ДП от источника питания через ячейку в течение времени заряда tз пропускается ток. Затем ДП переводился в положение 2. При этом через ГП при отсутствии источника питания по цепи течет ток разряда, начинающийся с пикового значения Im p и достигающий нуля через несколько секунд по кривой, напоминающей кривую разряда конденсатора. В записи кривая имеет вид показанный на рис. IV.3.6.
Эксперимент проводился в следующих направлениях. Исследовалось:
влияние продолжительности заряда (tз ) при заданном Uз на максимум величины Um p , достигнутый при заряде;
влияние величины зарядного напряжения Uз на Im p;
влияние времени саморазряда ячейки на ход кривой;
влияние температуры на процесс заряда и последующего разряда (на и Im p);
влияние температуры на саморазряд и последующий разряд на внешнюю нагрузку (на , tср, Im p);
сопоставление кривых разряда с кривыми саморазряда.
Были получены следующие результаты.
Влияние продолжительности заряда при заданном Uз на максимум величины Um p.
Для МЖ установлено, что «насыщение» получаемого остаточного напряжения на КЯ практически завершается к концу 4-й секунды. Возникает вопрос о возможностях данной жидкости к накоплению остаточного заряда . Была поставлена серия экспериментов. На КЯ, заполненную то же МЖ, подавались разные напряжения и осуществлялся заряд КЯ в течение какого-то времени, достаточного для достижения насыщения. Была построена кривая, показывающая, что увеличение продолжительности заряда не увеличивает пикового значения Um p . Выяснили, что при увеличении Uз , Um p увеличивается , но не достигает значения Uз. Так при Uз=13В, Um p=0,138В, т.е. Um p<<Uз.
Влияние величины зарядного напряжения на Im p.
При увеличении Uз увеличивается площадь под кривой (рис. IV.3.7). Т.е. увеличивается количество электричества, накопленного ячейкой, что очевидно. Из эксперимента были вычислены следующие параметры: Q, , R.
Все данные приведены в таблице 3.
Были построены зависимости:
(Uз) - рис. IV.3.8
Q(Uз) - рис. IV.3.9
Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7