Рефераты. Кинематика и динамика поступательного движения

Задание 1. Изучение зависимости периода колебаний физического маятника от расстояния между осью качаний и центром тяжести маятника.

Измерения

Измеряют периоды колебаний Т физического маятника при различных расстояниях l между центром тяжести и осью качаний. Шаг изменения расстояния l выбирают с таким расчетом, чтобы получить 8-10 экспериментальных точек. Число колебаний в каждом опыте 15-20. Полученные данные заносят в таблицу 7.1 отчета.

Обработка результатов

1. Вычисляют периоды колебаний маятника во всех опытах.

2. Строят график зависимости периода колебаний маятника от расстояния l.

3. График T = f(l) представляет собой кривую сложной формы. Для дальнейшей обработки его следует линеаризировать. В качестве новых переменных выбирают Т2l и l2, т. е. строят график зависимости 2l) = f(l2). Если экспериментальные точки ложатся на прямую с небольшим разбросом, то можно сделать вывод о правильности формулы периода колебаний физического маятника.

4. Производят обработку результатов с помощью метода наименьших квадратов (МНК).

5. Используя полученное уравнение прямой, находят величины и . Вычисляют погрешности измерения этих величин.

6. Вычисляют ускорение свободного падения g и погрешность его измерения.

7. Вычисляют длину стержня d и погрешность её измерения. Для вычисления используют раннее полученное значение g и погрешность его измерения.

8. Сравнивают полученное значение g с табличным значением, а величину d c длиной стержня. Делают вывод о точности проделанных измерений.

9. Для случая, когда расстояние l имеет наибольшее значение, вычисляют приведенную длину физического маятника.

Задание 2. Определение моментов инерции тел различной формы методом колебаний.

1. Из набора тел к работе берут (по указанию преподавателя) одно и измеряют период его колебаний относительно произвольной оси.

2. С помощью формулы (7.7) вычисляют момент инерции тела относительно оси качаний.

3. Производят необходимые геометрические измерения и, зная массу тела, вычисляют момент инерции тела относительно центра масс. С помощью теоремы Гюйгенса - Штейнера рассчитывают момент инерции тела относительно оси, проходящей через ось качаний. Измеренный и вычисленный результаты сравнивают в выводе.

ИЗУЧЕНИЕ КОЛЕБАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ МАТЕМАТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА

Цель работы

Изучение основных закономерностей колебательного движения математического маятника.

Идея эксперимента

В эксперименте исследуется колебательное движение груза, подвешенного на длинной нити. Соотношение его элементов таково, что этот физический маятник с достаточной степенью точности может считаться моделью математического маятника.

Теория

Маятник - тело, совершающее колебательное движение под действием квазиупругой

силы. Простейший маятник - массивный груз на подвесе. Если подвес нерастяжим, размеры груза пренебрежимо малы по сравнению с длиной подвеса и масса нити пренебрежимо мала по сравнению с массой груза, то груз можно рассматривать как материальную точку, находящуюся на неизменном расстоянии l от точки подвеса О. Такой маятник называется математическим.

На маятник действуют силы: натяжения нити и тяжести , которые в положении равновесия компенсируют друг друга. Для возбуждения колебаний маятник выводят из положения равновесия (рис.16). Теперь и маятник обладает избыточной потенциальной энергией mgh по отношению к положению равновесия. Эта энергия обуславливает колебание, происходящее по окружности и описываемое основным уравнением динамики вращательного движения

, (8.1)

где - результирующий вращающий момент, - угловое ускорение, J = ml2 - момент инерции шарика относительно оси ОО, проходящей через точку подвеса О, перпендикулярно плоскости колебаний (плоскости чертежа). Результирующий момент силы натяжения нити и силы тяжести равен

. (8.2)

Тогда

. (8.3)

Угол - вектор, направленный от читателя вглубь, так как отсчет угла ведется по часовой стрелке. Векторы направлены по оси вращения.

Спроецируем выражение (8.3) на ось ОО. Примем за положительное направление оси направление вектора . Тогда

, (8.4)

где - радиус-вектор точки, модуль которого равен длине подвеса .

Очевидно, что угол , а угол . Тогда

. (8.5)

Или, так как

. (8.6)

Для достаточно малых углов sin, тогда

, (8.7)

где .

Решение уравнения (8.7) представляет собой гармоническую функцию, соответствующую гармоническому колебанию

, (8.8)

где 0 - амплитуда, 0 - частота так называемых собственных колебаний, 0 - начальная фаза.

Мы видим, что 0 оказывается циклической частотой этого колебания с периодом

. (8.9)

Решение уравнения (8.6) сложнее и представляет собой колебание с непрерывно изменяющейся частотой, которой соответствует период

. (8.10)

Экспериментальная установка

Используемый маятник - шарик на бифилярном (двойном) подвесе. (рис. 17). Прибор состоит из горизонтальной планки Г, прикрепленной к стене, вертикальной шкалы Ш, подвеса П с шариком и устройства У для изменения длины маятника. Вверху прибора может быть укреплен транспортир для отсчета углов

отклонения маятника. Кроме того, угол может задаваться по первоначальному отклонению маятника: . Маятник может быть снабжен таймером, который позволяет отсчитывать время некоторого заранее заданного числа колебаний.

Проведение эксперимента

Задание 1. Проверка независимости периода колебаний математического маятника от амплитуды при малых углах отклонения

Измерения и обработка результатов

Согласно теории период колебаний математического маятника практически не зависит от амплитуды колебаний при углах отклонения менее 5 - формула (8.10). Во всяком случае, эта зависимость лежит за пределами точности измерений периода в нашем опыте - 0, 01 с. При малых углах отклонения оказывается справедливой формула (8.9). Это утверждение и подлежит проверке в данном задании.

1. Измеряют период колебаний математического маятника при постоянной длине ( 2 м) и массе маятника при углах отклонения 1, 2, 3,4и 5. Число колебаний выбирают равным 15-20. Данные заносят в таблицу 8.1 отчета.

2. Вычисление периода колебаний производят с точностью до 0,001 секунды. Если различие в периоде колебаний не превышает 0,01 с, то можно сделать вывод о практической независимости периода колебаний математического маятника от амплитуды при малых углах отклонения.

Задание 2. Проверка зависимости периода колебаний математического маятника от амплитуды при углах отклонения, больших 5.

1. Измеряют период колебаний математического маятника при постоянной длине ( 2 м) и массе маятника при больших углах отклонения от 5 до 60 с шагом 5 . Число колебаний выбирают равным 15-20. Вычисляют период колебаний с точностью до 0,001 с. Данные заносят в таблицу 8.2 отчета.

Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19, 20



2012 © Все права защищены
При использовании материалов активная ссылка на источник обязательна.